1绪论 （引言）
平行平面腔在激光发展史上最先被采用，第一台激光器（梅曼（T.H.Maiman）的红宝石激光器） 就是用平行平面腔做成的。目前，在中等以上功率的固体激光器和气体激光器中仍常常采用它。平行平面腔的主要优点是，光束方向性极好（发散角小），模体积较大比较容易获得单横模振荡等。其主要缺点是调整精度要求极高，此外与稳定腔比较，损耗也较大，因而对小增益器件不大适用。
。
2 理论原理
所谓迭代法，就是利用迭代公式 直接进行数值计算，式中K由式（237）确定。 首先，假设在某一镜面上存在一个初始场分布u1
3 实验、模拟、推导结果
3.1计算通过光斑半径以内的功率百分比
共焦腔基模高斯光束腰斑半径
高斯光束作为电磁波，其电场的振幅为：
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在此式中：为场点距离光轴中心的径向距离 为光轴上光波最狭窄位置束腰的位置坐标
,
为电磁场振幅降到轴向的1/e、强度降到轴向的1/e2的点的半径
为激光的束腰宽度 为光波波前的曲率半径
为轴对称光波的Gouy相位，对高斯光束的相位也有影响
对应的辐射照度时域平均值为
这里为光波束腰处的辐射照度。常数为光波传播介质的波阻抗在真空中，
。
波长为的光波的腰斑位置在轴上的分布为
这里将
定义为束腰的位置。
被称为瑞丽距离。
是光束波前的曲率半径，它是轴向距离的函数
2
光束参数的复数为
利用复数光束参数，具有一个横向维度的高斯光束电磁场与下式成比例
在二维的情况里，可以讲散光的光束表达为乘积的形式
对于圆对称的普遍情况，
且
，可以得出
流经距离z轴半径为r的圆的功率为
这里 为电磁波传播的总能量，流经以为半径的圆的能量占总能量的比值为
类似的，占光波总能量约95%的部分将流经半径为3.2实验步骤
1．如上图所示，在高斯光束的轴线上某一点B处放入于光轴垂直的光阑(其孔半径为a)，用卷尺测量出B到光腰O(此题中即为谐振腔的中心)的距离z；
3
的圆形面积。
OzB2a功率计探头
2．用激光功率计测出通过小孔光阑的光功率P1； 3．移走光阑，量出高斯光束的总功率P0；
4．将所得到的数据代入(III)及(IV)式即可求出f(根据实际情况决定(IV)式根号前正负号的取舍。)
4 结论
本课设要求是在光轴不同位置测量功率从而求出共焦参数，根据实验测得的光阑(其孔半径为
a)，B到光腰O(此题中即为谐振腔的中心)的距离z，通过小孔光阑的光功率P1，高斯光束的总功率P0，将所得到的数据代入(III)及(IV)式即可求出f（共焦参数）。.
讨论：光阑半径大小对测量结果的影响：
由本课设可知光阑半径a的大小对测量结果的共焦参数f有成正比的关系。
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参考文献
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[4] 蔡超,蒲继雄.部分相干光被色差透镜聚焦的光谱异常现象[J].光子学报,2004,33 (12) :145621460.
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